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I
se ajusta en 1,5 A, y U
H
lentamente de forma que un segundo vector
de velocidad v
actúe sobre el rayo.
P
Se observa el rayo de electrones a través
de la bobina.
La trayectoria del rayo se convierte en una héli-
ce. En este caso el rayo no pasa por el eje del
campo sino que retorna allí después de cada
bucle.
Haciendo un cambio de polaridad en las
bobinas de Helmholtz se invierte la dirección
de B y se observa el rayo.
Se cambia la tensión del ánodo y se
observa el efecto sobre la hélice y se
retorna nuevamente a 60 V. Aumente la
tensión anódica sólo en la medida que la
corriente anódica no excede de 30 mA.
Fig. 2 Hélice del rayo desviado
A
Z
A
Z
Fig. 3 Determinación de e/m por medio del cañon de electrones axial
se aumenta
P
1. La forma circular del rayo en el experimento
5.2 se hace visible por la emisión de fotones.
Esta energía se pierde y no se repone. Por esta
razón el rayo tiende a hacer una trayectoria en
forma de espiral en lugar de seguir una
trayectoria circular. Teniendo un radio fijo R y
una trayectoria realmente circular U
mayor que el valor medido y por lo tanto el error
en la determinación de e/m es siempre del lado
negativo. A pesar de ello se pueden lograr
resultados que son menores del 20%.
2. En experimentos con rayos desviados en
forma semicircular, como en el experimento 5.1,
se logran resultados que son mayores que el
valor bibliográfico. Los puntos A y E, hacia
donde se desvía el rayo se encuentran en la
región no homogénea de las bobinas de
Helmholtz. Allí disminuye la densidad del
campo. Con un radio R determinado y un
campo B homogéneo U
valor bibliográfico y por lo tanto el error en la
determinación de e/m es siempre del lado
positivo. A pesar de ello se pueden lograr
resultados que son menores del 20%.
4
6. Observaciones
V
V
0 ... 500 V
0 ... 50 V
U
U
A
P
I
A
/I
² es
A
H
2
/l
es menor que el
H
A
DC POWER SUPPLY 0 ... 500 V
4
6
V
V
0 ... 8 V
0 ... 12 V
U
U
F
H
I
H
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