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4.3
Diamagnetismo y paramagnetismo
El montaje experimental corresponde, en
principio, a la Fig. 5. En lugar del péndulo
se cuelga ahora la barra de aluminio, o la
de cristal, sobre el campo magnético (an-
tes, eventualmente, se debe alisar el
alambre retorcido, véase apartado 3). La
barra de cristal, en principio, girará un
poco, mientras que la de aluminio adopta
lentamente su posición final (corriente
parásita inducida, véase último apartado).
Después de algún tiempo, las barras se
posicionan como se muestra en la Fig. 6.
Fig. 6:
Barra de cristal (arriba) y de aluminio
(debajo) en el campo magnético
Si se afloja el tornillo moleteado que sos-
tiene los imanes, tras un lento giro de és-
tos, se puede demostrar que la orientación
de las barras continúa guardando relación
con los imanes y, por tanto, no obedece a
la posición de reposo determinada por la
mecánica pura (ninguna torcedura del
alambre).
Explicación: Aunque ni el cristal ni el alu-
minio son magnéticos, ambas barras se
orientan hacia el campo magnético. La
magnitud decisiva, en este caso, es la
permeabilidad μ
, la cual indica en cuánto
r
se multiplica la densidad de flujo de un
campo magnético por la acción del materi-
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al en cuestión, en relación al vacío. Aso-
mbrosamente – y de una manera diferente
a lo que ocurre con las constantes die-
léctricas –, la permeabilidad relativa puede
ser mayor o menor a 1. En el caso del
aluminio, ésta es de = 1,000023, y para el
vidrio es igual a = 0,99999. Por tanto, para
el aluminio, la densidad de flujo se incre-
menta, y la barra gira en el sentido del
campo. Este efecto se denomina parama-
gnetismo. En el caso del vidrio, ocurre lo
contrario. La barra gira en sentido contrario
al campo y el efecto se denomina diamag-
netismo.
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