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Para materiales opacos τ
Existe otro factor, llamado emisividad, que es necesario para describir la fracción ε
de la emitancia radiante de un cuerpo negro producida por un objeto a una tempera-
tura específica. Así, tenemos la definición:
La emisividad espectral ε
objeto con respecto a la de un cuerpo negro a la misma temperatura y longitud de
onda.
Expresado matemáticamente, este concepto de la proporción de la emitancia espectral
del objeto con respecto a la de un cuerpo negro puede expresarse como:
En general, existen tres tipos de fuentes de radiación que se distinguen por la forma
en que sus respectivas emitancias espectrales varían con la longitud de onda.
Un cuerpo negro, en el que ε
■
Un cuerpo gris, en el que ε
■
Un radiador selectivo, en el que ε varía con la longitud de onda.
■
De acuerdo con la ley de Kirchhoff, para cualquier material la emisividad espectral y
la absorbancia espectral de un cuerpo son iguales a cualquier temperatura y longitud
de onda especificadas. Esto es:
De aquí se obtiene que, para un material opaco (ya que α
Para materiales muy pulidos ε
totalmente reflectante (es decir, un espejo perfecto) tenemos:
Para un radiante de cuerpo gris, la fórmula de Stefan-Boltzmann se convierte en:
Publ. No. 1558799 Rev. a379 – SPANISH (ES) – August 14, 2009
= 0, y la relación se simplifica a:
λ
= la proporción de la energía radiante espectral de un
λ
= ε = 1.
λ
= ε = siempre menor que 1.
λ
se aproxima a cero, de forma que para un material
λ
30 – Teoría de la termografía
+ ρ
= 1):
λ
λ
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